一个含独立电源，线性电路和受控源的一端口，对外电路来说，可以用一个电流源和电导的并联组合来等效变换（如图4.3.3所示），此电流源的电流等于该一端口的短路电流，而电导等于把该一端口的全部独立电源置零后的输入电导。

此电流源和并联电导组合的电路称为诺顿等效电路。

图4.3.3   诺顿定理

用戴维宁等效电路来替代二端网络后，对外电路没有任何影响，即外电路中的电压和电流仍等于替代前的值。

显然，诺顿等效电导与戴维宁等效电阻互为倒数，且戴维南宁效电路和诺顿等效电路可以互换。

1）应注意等效电路中电压源和电流源的方向。

2）当一端口内部含受控源时，将它的全部独立电源置零后，它的输入电阻可能等于零。这时，戴维南等效电阻为零，等效电路成为一个电压源。在这种情况下，对应的诺顿等效电路就不存在，因Geq=∞。同理，如果输入电导等于零，诺顿等效电路成为一个电流源。这种情况下，对应的戴维南等效电路就不存在，因Req=∞。通常情况下，两种等效电路同时存在。

3）当只研究电路的某一部分电压或电流，或研究电路中电压和电流对某一元件变化后灵敏度，或分析电路中某一电阻获得最大功率时，用戴维宁——诺顿定理特别方便。

如图1所示电路中，已知,,,,,,,求通过的电流。                                                   图1

求解时分为两个步骤进行： （1）首先应用戴维宁定理把左方（，）支路和（，）支路组成的一端口（图2a所示）用戴维宁等效电路置换，如图2b所示。其中： （2）其次，求电阻、和组成的右方一端口的等效电阻 （3）图1可以简化为图2c所示电路。通过电阻的电流为                                                    图2

求图示电路含源一端口的戴维宁等效电路。,,,,。                                            例2 电路图

在端口1-1’处外加一个电压源u。求出在1-1’的u-i关系。用结点电压法，并令结点电压为（见图），有 代入数据后，解得 而电流i为，消去后可求得在端口1-1’处的u-i关系为 令i=0，得=32V；令u=0，得=4A，即得。等效电路如图（b）所示。

求图示电路中（a）图所示含源一端口的戴维宁等效电路和诺顿等效电路。一端口内部有电流控制电流源，                                           例3 电路图

先求开路电压。当端口1-1’开路时，有 对网孔1列KVL方程，得 代入,可以求得。而开路电压 当1-1’短路时，可求得短路电流（见图b）。此时 故得 对应戴维宁电路和诺顿等效电路分别如图（c）和（d）所示。

分别用戴维南定理和诺顿定理求电路中电流I。                                             例4 电路图

（1）用戴维南定理 ：如图（b）         即： 32'=16-20=-4 ∴'=-1/8=-0.125A =16-20=-4           ：如图（c） ∴ （2）用诺顿定理，将所求电流I通过的3Ω电阻的支路短接，得图（d）。用节点电压法        得:                       '                     ∴'                      ∴